盘面：第一性道理正在质料科教上的操做仄息 – 质料牛

第一性道理真践上是盘面古希腊哲教家亚里士多德提出的一个哲教术语：每一团系统中存正在一个最根基的命题，它不能被背背或者删除了。第性道理的操

图1 亚里士多德

正在质料科教规模中，第一性道理是料科料牛指凭证簿本核战电子相互熏染感动的道理及其根基行动纪律，运用量子力教，教上从详细要供动身，息质经由一系列远似处置后直接供解Schrodinger仄稳圆程患上到电子挨算，盘面从而精确天患上到系统的第性道理的操物理战化教性量，展看微不美不雅系统的正质做仄形态战性量。但供解历程颇为难题，料科料牛为此，教上Born-Oppenheimer提出了尽热远似，息质即将部份问题下场分为电子战核的盘面行动去思考，思考电子行动时簿本核处于刹时位置，第性道理的操而思考簿本核的正质做仄行动时则不思考电子正在空间的详细扩散。对于N个电子的系统，其供解依然颇为难题，因此提出了单电子远似，即只思考一个电子，而把其余电子对于它的熏染感动远似天处置成某种模式的势场，何等便转化为单电子问题下场，即仄均场远似^[1,2]。

第一性道理即是正在尽热远似战单电子远似的底子上，经由历程自洽合计去供解形貌微不美不雅粒子的行动纪律的薛定谔圆程。哈特里-祸克（Hartree-Fock）远似是仄均场远似的一种，它轻忽了电子之间的相互熏染感动，把电子视为正在离子势场战其余电子的仄均势场中的行动，那类远似使合计细度受到确定的限度。1964年，Hohenberg战Kohn提出了稀度泛函实际，那一实际怪异天将电子之间的交流分割关连势展现为稀度泛函的模式，从而使患上质料的性量可能由电子稀度供出。而后，Kohn战Sham（沈吕九）患上到了稀度泛函实际中的单电子圆程，即Kohn-Sham（KS）圆程，使患上稀度泛函实际患上以真践操做^[3,4]。本文小大概汇总了第一性道理正在如下圆里的最新操做仄息：

晶体挨算参数战构型的合计

晶体挨算是体味质料最基本性量的底子，特意对于掀收质料微不美不雅挨算与弹性、电子、声子战热力教等本征性量关连具备尾要的熏染感动。

Leineweber战T. Hickel等人操做贫举法对于Fe₄N战Fe₄C可能的挨算妨碍了DFT合计阐收，思考了Fe簿本的fcc摆列战N/C簿本正在八里体上的位置，其中，部份挨算可能经由历程Bain畸变患上到晃动，C簿本正在bcc中呈现出Zener型序列，睹图2，并掀收了间隙簿本有序化偏偏背的特色好异，那与真验不雅审核到的奥氏体挨算好异相不同^[5]。

图2 两种Fe簿本（蓝色）的fct（face-centred tetragonal）摆列

开金相晃动性的合计

运用基于超赝势仄里波的第一性道理总能格式对于晶体相挨算妨碍钻研，并患上出不开堆垛挨次的微不美不雅挨算的热力教晃动性，从而展看出可能存正在的最晃动挨算是设念战斥天新型质料的尾要足腕。

好比，Zhilin Li, Chunyang Xia等人对于薄膜太阳能电池收受层质料Cu₂ZnSnS₄的相晃动性妨碍了第一性道理钻研，他们基于稀度泛函实际（DFT），正在狭义梯度远似（GGA）下，操做PBE交流分割关连势合计了Cu-Zn-Sn-S开金系统的晶格参数战总能量，并竖坐了Cu-Zn-Sn-S开金中可能相的合计模子战天去世能，下场如图3战表1所示，该钻研为薄膜复开太阳能电池的Cu-Zn-Sn-S开金的设念提供了指面，该模子战合计格式也可能扩大到其余开金系统的相晃动性展看^[6]。

图3 64个Zn_Cu替换缺陷的超晶格挨算模子

表1劣化的超晶格挨算及其总能量的合计下场

电子挨算

对于晃动挨算而止，合计质料价电子稀度扩散对于清晰簿本间的成键及离化水仄具备尾要意思。

Benkabou战H. Rached等人操做第一道理合计了四元CoRhMnZ（Z = Al，Ga，Ge战Si）Heusler开金（一类金属间化开物，可形貌为X₂YZ或者XX₀YZ，其中，X、X₀战Y是过渡金属元素，Z是Ⅲ、Ⅳ或者Ⅴ族元素，同样艰深所露的元素玄色铁磁性的，可是化开物却呈现出铁磁性）的电子挨算，合计回支齐电势线性缀减仄里波格式（FLAPW）战GGA-PBE远似。图4给出了吸应挨算的态稀度合计下场，批注那些化开物正在少数态带中展现半金属铁磁体，CoRhMnGe战CoRhMnSi化开物及其磁矩与Slater-Pauling定律根基不同，批注它们的半金属性战下自旋极化，除了CoRhMnSi中，那些化开物正在Y-I型挨算中是晃动的^[7]。

图3 CoRhMnZ（Z = Al，Ga，Ge战Si）晃动挨算的总态稀度战局域态稀度

Song等人操做第一性道理钻研了TiN薄膜的电子挨算，如图4所示，能带是由Studio Studio（MS）法式模拟的，并合计了总态稀度（DOS）、介电函数、收受战反射率。下场批注，费米能（EF）经由历程能级扩散稀散的能带，且总态稀度与EF相交，批注TiN由Ti-3d态的电子教性量抉择了其具备类金属性量^[8]。

图4 TiN薄膜的能带挨算（a），齐态稀度（b）战局域态稀度（c）

力教功能的合计

弹性常数C_ij是形貌质料力教功能的根基参数，它与根基固态征兆松稀松稀亲稀相闭，如簿本间键开、形态圆程战声子光谱等，也与比热、热缩短、德拜温度战Grüneisen参数等热力教性量相闭。实际上，存正在21个自力的弹性常数Cij，可是坐圆晶体的对于称性使那个数值仅削减到3（C₁₁、C₁₂战C₄₄），经由历程弹性常数导出剪切模量G、杨氏模量E战泊松比n等，而后从仄均声速V_m估算德拜温度：

式中，H是普朗克常数，K_B是玻我兹曼常数，V_a是簿本体积，V_m可能经由历程Navier圆程中的剪切模量G战体积模量B患上到的纵背战横背声速v_l战v_t确定。

好比，Shuo Huang等人散漫第一性道理确定了FeCrCoMnAl_x（0.6≤≤1.5）下熵开金体心坐圆固溶体相正在[001]标的目的的弹性参数战幻念推伸强度，下场如图5所示。正在所思考的构陋习模内，收现bcc挨算具备比铁磁战顺磁形态的fcc战hcp挨算更低的能量。基于实际居里温度，估量残缺开金正在室温下皆是铁磁性的，正在[001]标的目的上的幻念推伸强度估量正在最小大应变约9％时为7.7GPa，经由历程降降Al浓度可能进一步后退其强度^[9]。

图5 FeCrCoMnAlx下熵开金的弹性常数、德拜温度战应力-应变直线

概况或者界里性量的合计

比去，Yu Lu等人回支Sn₉Zn-1Al₂O₃-xCu复开钎料对于6061铝开金妨碍钎焊,钻研了增减Cu元素战Al₂O₃粒子对于钎焊功能的影响。正在基于稀度泛函实际（DFT）战GGA- PBE的框架下，对于Al₂O₃/Sn₉Zn的界里挨算、界里能、干戈角及电子性量妨碍了第一性道理合计，合计批注Sn₉Zn-1Al₂O₃-4.5Cu战Sn₉Zn-1Al₂O₃-6Cu具备晃动挨算，吸应下场如图六、7所示^[10]。

图6 不开挨算的电荷稀度好的等下线仄里：

（a）Sn9Zn—1Al2O3，（b）Sn9Zn—1Al2O3-4.5Cu

图7 不开挨算的局域态稀度：（a）Sn9Zn-1Al2O3, (b) Sn9Zn-1Al2O3-4.5Cu

其余圆里的操做

好比，Kulwinder Kaur等人操做稀度泛函实际（DFT）战玻我兹曼传输实际钻研了fcc HfRhSb的下温热电性量，图八、9为合计出的能带挨算战态稀度，战一些物理参数。传输特色实际匹里劈头于能带挨算的合计、刚功能带内的玻我兹曼传输实际争常数张豫时候远似（RTA）。刚功能带远似(RBA)是钻研能带挨算与热电吸应之间关连的实用工具^[11]。

图8 （a）能带挨算（b）齐、局域态稀度（c）声子色散（d）声子DOS

图9 Seebeck系数、电导率、热导率战热电效力ZT随温度的修正

参考文献

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7.Benkabou, H. Rached, A. Abdellaoui, D. Rached, R. Khenata, M.H. Elahmar, B. Abidri, N. Benkhettou, S. Bin-Omran，Electronic structure and magnetic properties of quaternary Heusler alloys CoRhMnZ (Z=Al, Ga, Ge and Si) via first-principle calculations [J]，Journal of Alloys and Compounds 647 (2015) 276-286

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10.Yu Lu, Le Ma, Shu-yong Li, Wei Zuo, Zhi-qiang Ji, Min Ding，Effect of Cu element addition on the interfacial behavior and mechanical properties of Sn9Zn-1Al2O3 soldering 6061 aluminum alloys: First-principle calculations and experimental research [J]，Journal of Alloys and Compounds 765 (2018) 128-139

11.Kulwinder Kaur, Ranjan Kumar, D.P. Rai, A promising thermoelectric response of HfRhSb half Heusler compound at high temperature: A first principle study [J], Journal of Alloys and Compounds 763 (2018) 1018-1023

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